Ո՞րն է քվանտային տեսության տարբերությունը ճիշտ և սխալ խառը պետության միջև:


պատասխանել 1:

Ինչպես ես դա հասկանում եմ, ճիշտ խառնված պետությունը մաքուր վիճակների վիճակագրական համադրություն է, որոնք բոլորն էլ փորձի մաս են կազմում, մինչդեռ սխալ խառը վիճակը համակարգի այն մասն է, որը այլևս փորձի մաս չէ (օրինակ ՝ տիեզերական ճառագայթ) ներգրավված է ձեր քուբիտի և թռչում է հեռու. դուք մնում եք անթույլատրելի խառը վիճակում, քանի որ այլևս չեք կարող մուտք գործել ամբողջ պետություն):

Երբ ես ուսումնասիրեցի այս հարցը, ես գտա հետևյալը `http: //arxiv.org/pdf/quant-ph/01 ... - դա համոզիչ փաստարկ է տալիս, որ ճիշտ խառնված վիճակները ֆիզիկապես անհնար են: Նրանք ունեն միայն մաքուր վիճակներ և անթույլատրելի խառը վիճակներ:

Որքանով դրանք կարևոր են չափումը հասկանալու համար, մենք պետք է սպասենք մեկին, ով մնացել է մի քանի փակագիծ: Ես բոլորը դուրս եմ: Միգուցե Ալան Շտայնհարդտ :)


պատասխանել 2:

Rightիշտ և սխալ խառը վիճակների միջև եղած տարբերությունն այն տարբերությունն է, որը կարելի է մեկնաբանել որպես մաքուր պետության անտեղյակության (ճիշտ խառնուրդներ) և նրանց, որոնք այս կերպ չեն կարող մեկնաբանվել (սխալ խառնուրդներ): Այս սխալ խառնուրդները ծագում են այն ժամանակ, երբ դուք ուսումնասիրում եք ավելի մեծ մաքուր վիճակ ունեցող ենթահամակարգ:

Տարբերությունը նուրբ է, և ես դա բացատրելու որևէ ձև չունեմ ՝ առանց խտության մատրիցային օպերատորի սարքավորումները ընդարձակ օգտագործելու: Եվ սա մի սարքավորում է, որը սովորաբար քվանտային մեխանիկայի առաջին դասընթացի մաս չէ: Ուստի նախազգուշացրեք, սա կարող է լինել մի փոքր փխրուն:

Բավական արդարացումներ, եկեք սկսենք:

Normalquantummechanicsdescribesasystemusingastatevector:ψ1.Andthisisfine,butitisntthemostgeneralsituation.Thereareatleasttwoimportantcircumstanceswherethisapproachcannotbeused:Normal quantum mechanics describes a system using a state vector: |\psi_{1}\rangle. And this is fine, but it isn't the most general situation. There are at least two important circumstances where this approach cannot be used:

  1. Որտեղ կա անորոշություն, թե որ մի քանի մաքուր պետություններում կարող է լինել: Այն դեպքում, երբ համակարգը բաց է (այսինքն ՝ դա ավելի մեծ համակարգի ենթահամակարգ է):

Մենք սկսում ենք խտության օպերատորները ներկայացնելով առաջին իրավիճակի մասին.

Համակարգի պետության անտեղյակությունը ... ...

Letssaywehaveasetofpossiblestatesthatthesystemcanbein:ψ1,[math]ψ2,[/math][math]ψ3...[/math][math]ψn[/math],eachwithprobability[math]p1,p2,p2...,pn[/math].Thenwedefinethedensityoperator:Let's say we have a set of possible states that the system can be in: |\psi_{1}\rangle, [math]|\psi_{2}\rangle,[/math][math]|\psi_{3}\rangle...[/math][math]|\psi_{n}\rangle[/math], each with probability [math]p_{1}, p_{2}, p_{2}..., p_{n}[/math]. Then we define the density operator:

ρ=ipi[math]ψi[/math][math]ψi[/math]\rho = \sum_{i} p_{i}[math]|\psi_{i}\rangle \langle[/math][math]\psi_{i}|[/math]

Whichissimplythesumoftheprojectorsforeachofthestates,weighedbytheprobabilitythattheyareinthestate.ItsprettyeasytoseethatforanyobservableO:Which is simply the sum of the projectors for each of the states, weighed by the probability that they are in the state. It's pretty easy to see that for any observable O:

O=Tr(ρO)\langle O \rangle = Tr(\rho O)

Anditturnsout(thoughImnotgoingtoprovethis)thatthedensityoperatoristhemostgeneralwayofobtaininganymeasurablequantitywecancomeupwith.Aswellasbeingabletoexpressmixturesofpurestatesψi,italsohastheadvantageofbeingbasisindependent:thereisonlyonedensityoperatorforeachsystem(asopposedtomanyexpressionsintermsofpurestates).And it turns out (though I'm not going to prove this) that the density operator is the most general way of obtaining any measurable quantity we can come up with. As well as being able to express mixtures of pure states |\psi_{i}\rangle, it also has the advantage of being basis independent: there is only one density operator for each system (as opposed to many expressions in terms of pure states).

... կամ որպես ավելի մեծ ենթահամակարգ:

Դիտարկենք խճճված վիճակը (այս օրինակում EPR / Bell պտտվող վիճակ): Սա մաքուր վիճակ է.

ψ=[math]12([/math][math][/math][math]+[/math][math][/math][math])[/math]|\psi\rangle =[math]\frac{1}{\sqrt{2}}([/math][math]|\uparrow[/math][math]\downarrow\rangle+ [/math][math]|\downarrow\uparrow[/math][math]\rangle)[/math]

Հետևաբար այս մաքուր պետության խտության մատրիցը պարզ է.

ρfull=12([math][/math][math][/math][math][/math][math][/math][math][/math][math]+[/math][math][/math][math][/math][math][/math][math][/math][math][/math][math]+[/math][math][/math][math][/math][math][/math][math][/math][math][/math][math]+[/math][math][/math][math][/math][math][/math][math][/math][math][/math][math])[/math][math][/math]\rho_{\text{full}}=\frac{1}{2}([math]|\uparrow[/math][math]\downarrow \rangle[/math][math]\langle[/math][math]\uparrow[/math][math]\downarrow[/math][math]| +[/math][math]|\downarrow[/math][math]\uparrow \rangle[/math][math]\langle[/math][math]\downarrow[/math][math]\uparrow[/math][math]| + [/math][math]|\uparrow[/math][math]\downarrow \rangle[/math][math]\langle[/math][math]\downarrow[/math][math]\uparrow[/math][math]| + [/math][math]|\downarrow[/math][math]\uparrow \rangle[/math][math]\langle[/math][math]\uparrow[/math][math]\downarrow[/math][math]| )[/math][math] [/math]

Բայց հիմա ասում ենք, որ կարող ենք չափել միայն առաջին էլեկտրոնը: Հասկանալու համար, թե դա ինչ է նշանակում, մենք կատարում ենք մի գործողություն, որը կոչվում է մասնակի գոտի (որն արդյունավետ է երկրորդ մասնիկի հետ կապված բոլոր աստիճանի ազատությունները գտնելու մեթոդ է) և ստանում ենք կրճատված խտության մատրիցա, որը պարունակում է դրա համար բոլոր հնարավոր դիտելի չափերը: նախ ամփոփում են միայն էլեկտրոնները.

ρimproper=12([math][/math][math][/math][math][/math][math][/math][math]+[/math][math][/math][math][/math][math][/math][math][/math][math][/math][math])[/math]\rho_{\text{improper}} = \frac{1}{2}([math]|\uparrow[/math][math] \rangle[/math][math]\langle[/math][math]\uparrow[/math][math]| +[/math][math]|\downarrow[/math][math] \rangle[/math][math]\langle[/math][math]\downarrow[/math][math]|[/math][math])[/math]

Ինչպես ասել տարբերությունը ...

Ահա ամբողջ միտքը. Այս կրճատված խտության մատրիցը տեղացիորեն տարբերվում է այն խտության մատրիցից, որը ես կարող էի ձեռք բերել, եթե չգիտեմ, արդյոք համակարգը զուտ վեր կամ վար է: Եթե ​​յուրաքանչյուր հնարավորության ես 50% հավանականություն հատկացնեի, արդյունքում ստացված ճիշտ խառը վիճակը նույնն էր թվում:

ρproper=12([math][/math][math][/math][math][/math][math][/math][math]+[/math][math][/math][math][/math][math][/math][math][/math][math][/math][math])[/math]\rho_{\text{proper}} = \frac{1}{2}([math]|\uparrow[/math][math] \rangle[/math][math]\langle[/math][math]\uparrow[/math][math]| +[/math][math]|\downarrow[/math][math] \rangle[/math][math]\langle[/math][math]\downarrow[/math][math]|[/math][math])[/math]

Andremember,thedensitymatrixencodestheresultsofalltheobservablesthatwemightgetfrommeasuringthissystem.Sotheyarelocallyindistinguishable.Butweknowthatinthecaseoftheρimproperthereisanotherentangledstateofthesystem,andBelltellsusthatthejointstatisticsofbothelectronscannotbereproducedbyanignoranceinterpretation(i.e.,by[math]ρproper[/math]).Andthisisthecriticaldifferencebetweentheproperandimpropermixtures.Butthisisadifferencethatyoucannotdetectunlessyouhaveaccesstothelargersystem.And remember, the density matrix encodes the results of all the observables that we might get from measuring this system. So they are locally indistinguishable. But we know that in the case of the \rho_{\text{improper}} there is another entangled state of the system, and Bell tells us that the joint statistics of both electrons cannot be reproduced by an ignorance interpretation (i.e., by [math]\rho_{\text{proper}}[/math]). And this is the critical difference between the proper and improper mixtures. But this is a difference that you cannot detect unless you have access to the larger system.

Ինչու են դրանք կարևոր չափման համար:

Մենք դա կարող ենք տեսնել `կիրառելով այս դասերը decoherence գործընթացում:

Տեղազերծման գործընթացում քվանտային համակարգը ներգրավվում է չափիչ սարքի համակարգին, և միջամտության պայմանները (այսինքն ՝ բոլոր նրանք, ովքեր այս չափիչ սարքի «ցուցիչի» հիմքի անկյունագծում չեն) արագ անհետանում են (գրեթե զրոյի):

Դրանից հետո կարող եք օգտագործել մասնակի ուղին `համակարգի համար կրճատված խտության մատրիցը ցուցադրելու համար: Եվ, ինչպես վերը նշված օրինակում, այս նվազեցված խտության մատրիցը տարբերվում է այն խտության մատրիցից, որը ստեղծվել է ինչ-որ մեկի կողմից, ով պարզապես չգիտի այն մաքուր ցուցիչի վիճակը, որում նա ստեղծեց համակարգը:

Կարելի է գայթակղել ասել, որ չափման խնդիրը լուծված է: Եկեք պարզապես մեկնաբանենք իջեցված խտության մատրիցը ՝ որպես մաքուր խառնուրդ, այսինքն ՝ որպես սլաքի դիրքի մեր անտեղյակություն: Այնուհետև մենք կարող ենք պարզել սլաքը նայելով:

Այնուամենայնիվ, սա մեկնաբանում է սխալ խառնուրդը, կարծես թե ճիշտ խառնուրդ էր:

Այլ կերպ ասած, այն մեկնաբանում է «և» որպես «կամ»: Բոլոր մաքուր ցուցիչի վիճակները դեռ գտնվում են ավելի մեծ ալիքի գործառույթում (այսինքն ՝ ամբողջ համակարգում), և մենք պետք է ցույց տանք, թե ինչու են մյուսները անհետանում (և հիշեք, որ այդ անհետացումը հակասում է միասնական էվոլյուցիայի): Մենք դեռ դա չենք արել:

Ի՞նչ են մտածում մարդիկ, երբ ասում են, որ զերծ մնալը լուծում է չափման խնդիրը:

Եթե ​​դու մի Everettian / անձնավորություն ունես շատ աշխարհների հետ, մնա՛ր այնտեղ, որտեղ ուզում ես լինել: Դուք կարող եք լիովին ընդունել, որ decoherence- ը հանգեցնում է նվազեցված խտության մատրիցով «և», այլ ոչ թե «կամ»: Everettians- ը / շատ աշխարհներ կարող են այդ եզրակացությունը շատ լուրջ ընդունել և մեկնաբանել կրճատված խտության մատրիցը ՝ արտահայտելու այն, ինչ տեսնում եք «դուք» ձեր մասնաճյուղում, բայց միանգամայն ընդունելու, որ ցուցիչի բոլոր մյուս պետությունները նույնպես իրականացվում են:

Յուրաքանչյուրը, ով ՉԻ ընդունում Էվերեթին, պետք է հաշվետվություն ավելացնի այն մասին, թե ինչպես է միայն մեկ սլաքի նիշը ընտրվում կրճատված խտության մատրիցից (նույնիսկ այն դպրոցը, որը «փակվում և հաշվում է») պետք է անի դա, չնայած, հավանաբար, այն «փակ է» և մեկը ընտրում է Բորնի կանոնով տրված հավանականությունը »)

Խնդիրն այն է, որ կան մարդիկ, ովքեր լրջորեն պնդում են, որ decoherence- ն ինքնուրույն լուծում է չափման խնդիրը: Եթե ​​նրանց ընդունում ես նրանց խոսքով, դու պարտավոր ես մեկնաբանել Էվերետին: Այնուամենայնիվ, երբեմն դժվար է հասկանալ ՝ նրանք լուռ ընդունում են Everett / Many Worlds- ի տեսակետը, թե՞ սխալ են թույլ տվել ճիշտ և սխալ խառնուրդներ համատեղելիս:


պատասխանել 3:

Rightիշտ և սխալ խառը վիճակների միջև եղած տարբերությունն այն տարբերությունն է, որը կարելի է մեկնաբանել որպես մաքուր պետության անտեղյակության (ճիշտ խառնուրդներ) և նրանց, որոնք այս կերպ չեն կարող մեկնաբանվել (սխալ խառնուրդներ): Այս սխալ խառնուրդները ծագում են այն ժամանակ, երբ դուք ուսումնասիրում եք ավելի մեծ մաքուր վիճակ ունեցող ենթահամակարգ:

Տարբերությունը նուրբ է, և ես դա բացատրելու որևէ ձև չունեմ ՝ առանց խտության մատրիցային օպերատորի սարքավորումները ընդարձակ օգտագործելու: Եվ սա մի սարքավորում է, որը սովորաբար քվանտային մեխանիկայի առաջին դասընթացի մաս չէ: Ուստի նախազգուշացրեք, սա կարող է լինել մի փոքր փխրուն:

Բավական արդարացումներ, եկեք սկսենք:

Նորմալ քվանտային մեխանիզմը նկարագրում է մի համակարգ, որն օգտագործվում է պետության վեկտորով. [Math] | \ psi_ {1} \ rangle [/ math]: Եվ սա լավ է, բայց ամենատարածված իրավիճակը չէ: Առնվազն երկու կարևոր հանգամանք կա, երբ այս մոտեցումը հնարավոր չէ օգտագործել.

  1. Որտեղ կա անորոշություն, թե որ մի քանի մաքուր պետություններում կարող է լինել: Այն դեպքում, երբ համակարգը բաց է (այսինքն ՝ դա ավելի մեծ համակարգի ենթահամակարգ է):

Մենք սկսում ենք խտության օպերատորները ներկայացնելով առաջին իրավիճակի մասին.

Համակարգի պետության անտեղյակությունը ... ...

Եկեք ասենք, որ մենք ունենք մի շարք հնարավոր վիճակներ, որոնք համակարգը կարող է լինել. [Math] | \ psi_ {1} \ rangle, [/ math] | \ psi_ {2} \ rangle, [/ math] [math ] | \ psi_ {3} \ rangle ... [/ math] [math] | \ psi_ {n} \ rangle [/ math], յուրաքանչյուրը հավանականությամբ [մաթեմատիկա] p_ {1}, p_ {2}, p_ 2} ..., p_ {n} [/ math]: Այնուհետև մենք սահմանում ենք խտության օպերատորը.

 rho= sumipi[/math][math] psii rangle langle[/math][math] psii[/math] \ rho = \ sum_ {i} p_ {i} [/ math] [math] | \ psi_ {i} \ rangle \ langle [/ math] [math] \ psi_ {i} | [/ math]

Որը պարզապես պրոյեկտորների գումարն է յուրաքանչյուր նահանգի համար, կշռադատված է նահանգում գտնվելու հավանականությամբ: Դա շատ հեշտ է տեսնել, որ ցանկացած նկատելի [մաթեմատիկա] O: [/ math]

 langleO rangle=Tr( rhoO)[/math] \ langle O \ rangle = Tr (\ rho O) [/ math]

Եվ պարզվում է (չնայած ես չեմ պատրաստվում դա ապացուցել), որ խտության օպերատորը ցանկացած չափելի քանակություն ձեռք բերելու ամենատարածված ձևն է, որը մենք կարող ենք գալ: Ինչպես նաև ի վիճակի է արտահայտել մաքուր վիճակների խառնուրդներ [մաթեմատիկա] | \ psi_} i} \ rangle [/ math], այն ունի նաև անկախ հիմքի առավելություն. Յուրաքանչյուր համակարգի համար կա միայն մեկ խտության օպերատոր (ի տարբերություն շատ արտահայտություններ ՝ մաքուր վիճակների առումով):

... կամ որպես ավելի մեծ ենթահամակարգ:

Դիտարկենք խճճված վիճակը (այս օրինակում EPR / Bell պտտվող վիճակ): Սա մաքուր վիճակ է.

 psi rangle=[/math][math] frac1 sqrt2([/math][math] uparrow[/math][math] downarrow rangle+[/math][math] downarrow uparrow[/math][math] rangle)[/math] | \ psi \ rangle = [/ math] [math] \ frac {1} {\ sqrt {2}} ([/ math] [math] | \ uparrow [/ math] [math] \ downarrow \ rangle + [/ math] [math] | \ downarrow \ uparrow [/ math] [math] \ rangle) [/ math]

Հետևաբար այս մաքուր պետության խտության մատրիցը պարզ է.

 rho textfull= frac12([/math][math] uparrow[/math][math] downarrow rangle[/math][math] langle[/math][math][upathow[/math][math] downarrow[/math][math]+[/math][math] downarrow[/math][math][upathow]/մղել[/math][math] langle[/math][math] downarrow[/math][math] uparrow[/math][math]+[/math][math] uparrow[/math][math] downarrow rangle[/math][math] langle[/math][math] downarrow[/math][math] uparrow[/math][math]+[/math][math] downarrow[/math][math][upathow rangle[/math][math] langle[/math][math] uparrow[/math][math] downarrow[/math][math])[/math][math][/math] \ rho _ {\ text {full}} = \ frac {1} {2} ([/ math] [math] | \ uparrow [/ math] [math] \ downarrow \ rangle [/ math] [math] \ langle [/ math] [math] [upathow [/ math] [math] \ downarrow [/ math] [math] | + [/ math] [math] | \ downarrow [/ math] [math] [upathow] / մղել [/ math] [math] \ langle [/ math] [math] \ downarrow [/ math] [math] \ uparrow [/ math] [math] | + [/ math] [math] | \ uparrow [/ math] [math] \ downarrow \ rangle [/ math] [math] \ langle [/ math] [math] \ downarrow [/ math] [math] \ uparrow [/ math] [math] | + [/ math] [math] | \ downarrow [/ math] [math] [upathow \ rangle [/ math] [math] \ langle [/ math] [math] \ uparrow [/ math] [math] \ downarrow [/ math] [math] |) [/ math] [math] [/ math]

Բայց հիմա ասում ենք, որ կարող ենք չափել միայն առաջին էլեկտրոնը: Հասկանալու համար, թե դա ինչ է նշանակում, մենք կատարում ենք մի գործողություն, որը կոչվում է մասնակի գոտի (որն արդյունավետ է երկրորդ մասնիկի հետ կապված բոլոր աստիճանի ազատությունները գտնելու մեթոդ է) և ստանում ենք կրճատված խտության մատրիցա, որը պարունակում է դրա համար բոլոր հնարավոր դիտելի չափերը: նախ ամփոփում են միայն էլեկտրոնները.

 rho textանպատշաճ= frac12([/math][math] uparrow[/math][math] rangle[/math][math] langle[/math][math] uparrow[/math][math]+[/math][math] downarrow[/math][math] rangle[/math][math] langle[/math][math] downarrow[/math][math][/math][math])[/math] \ rho _ {\ text {անպատշաճ}} = \ frac {1} {2} ([/ math] [math] | \ uparrow [/ math] [math] \ rangle [/ math] [math] \ langle [/ math] [math] \ uparrow [/ math] [math] | + [/ math] [math] | \ downarrow [/ math] [math] \ rangle [/ math] [math] \ langle [/ math] [math] \ downarrow [/ math] [math] | [/ math] [math]) [/ math]

Ինչպես ասել տարբերությունը ...

Ահա ամբողջ միտքը. Այս կրճատված խտության մատրիցը տեղացիորեն տարբերվում է այն խտության մատրիցից, որը ես կարող էի ձեռք բերել, եթե չգիտեմ, արդյոք համակարգը զուտ վեր կամ վար է: Եթե ​​յուրաքանչյուր հնարավորության ես 50% հավանականություն հատկացնեի, արդյունքում ստացված ճիշտ խառը վիճակը նույնն էր թվում:

 rho textպատշաճ= frac12([/math][math] uparrow[/math][math] rangle[/math][math] langle[/math][math] uparrow[/math][math]+[/math][math] downarrow[/math][math] rangle[/math][math] langle[/math][math] downarrow[/math][math][/math][math])[/math] \ rho _ {\ text {պատշաճ}} = \ frac {1} {2} ([/ math] [math] | \ uparrow [/ math] [math] \ rangle [/ math] [math] \ langle [/ math] [math] \ uparrow [/ math] [math] | + [/ math] [math] | \ downarrow [/ math] [math] \ rangle [/ math] [math] \ langle [/ math] [math] \ downarrow [/ math] [math] | [/ math] [math]) [/ math]

Եվ հիշեք, որ խտության մատրիցը կոդավորում է բոլոր դիտակետերի արդյունքները, որոնք մենք կարող ենք ձեռք բերել այս համակարգը չափելուց, ուստի դրանք տեղական տարբերակում են: Բայց մենք գիտենք, որ [մաթեմատիկայի] \ rho _ {\ տեքստի {ոչ պատշաճ} / [/ մաթեմատիկայի] համակարգը կա ևս մեկ խճճված վիճակ, և Բելը մեզ ասում է, որ երկու էլեկտրոնների համատեղ վիճակագրությունը չի կարող վերարտադրվել անտեղյակության մեկնաբանություն (այսինքն ՝ \ rho _ {\ text {պատշաճ}} [/ math]): Եվ սա է պատշաճ և ոչ պատշաճ խառնուրդների միջև կրիտիկական տարբերությունը: Բայց սա տարբերություն է, որը դուք չեք կարող հայտնաբերել, քանի դեռ չեք մուտք գործել ավելի մեծ համակարգ:

Ինչու են դրանք կարևոր չափման համար:

Մենք դա կարող ենք տեսնել `կիրառելով այս դասերը decoherence գործընթացում:

Տեղազերծման գործընթացում քվանտային համակարգը ներգրավվում է չափիչ սարքի համակարգին, և միջամտության պայմանները (այսինքն ՝ բոլոր նրանք, ովքեր այս չափիչ սարքի «ցուցիչի» հիմքի անկյունագծում չեն) արագ անհետանում են (գրեթե զրոյի):

Դրանից հետո կարող եք օգտագործել մասնակի ուղին `համակարգի համար կրճատված խտության մատրիցը ցուցադրելու համար: Եվ, ինչպես վերը նշված օրինակում, այս նվազեցված խտության մատրիցը տարբերվում է այն խտության մատրիցից, որը ստեղծվել է ինչ-որ մեկի կողմից, ով պարզապես չգիտի այն մաքուր ցուցիչի վիճակը, որում նա ստեղծեց համակարգը:

Կարելի է գայթակղել ասել, որ չափման խնդիրը լուծված է: Եկեք պարզապես մեկնաբանենք իջեցված խտության մատրիցը ՝ որպես մաքուր խառնուրդ, այսինքն ՝ որպես սլաքի դիրքի մեր անտեղյակություն: Այնուհետև մենք կարող ենք պարզել սլաքը նայելով:

Այնուամենայնիվ, սա մեկնաբանում է սխալ խառնուրդը, կարծես թե ճիշտ խառնուրդ էր:

Այլ կերպ ասած, այն մեկնաբանում է «և» որպես «կամ»: Բոլոր մաքուր ցուցիչի վիճակները դեռ գտնվում են ավելի մեծ ալիքի գործառույթում (այսինքն ՝ ամբողջ համակարգում), և մենք պետք է ցույց տանք, թե ինչու են մյուսները անհետանում (և հիշեք, որ այդ անհետացումը հակասում է միասնական էվոլյուցիայի): Մենք դեռ դա չենք արել:

Ի՞նչ են մտածում մարդիկ, երբ ասում են, որ զերծ մնալը լուծում է չափման խնդիրը:

Եթե ​​դու մի Everettian / անձնավորություն ունես շատ աշխարհների հետ, մնա՛ր այնտեղ, որտեղ ուզում ես լինել: Դուք կարող եք լիովին ընդունել, որ decoherence- ը հանգեցնում է նվազեցված խտության մատրիցով «և», այլ ոչ թե «կամ»: Everettians- ը / շատ աշխարհներ կարող են այդ եզրակացությունը շատ լուրջ ընդունել և մեկնաբանել կրճատված խտության մատրիցը ՝ արտահայտելու այն, ինչ տեսնում եք «դուք» ձեր մասնաճյուղում, բայց միանգամայն ընդունելու, որ ցուցիչի բոլոր մյուս պետությունները նույնպես իրականացվում են:

Յուրաքանչյուրը, ով ՉԻ ընդունում Էվերեթին, պետք է հաշվետվություն ավելացնի այն մասին, թե ինչպես է միայն մեկ սլաքի նիշը ընտրվում կրճատված խտության մատրիցից (նույնիսկ այն դպրոցը, որը «փակվում և հաշվում է») պետք է անի դա, չնայած, հավանաբար, այն «փակ է» և մեկը ընտրում է Բորնի կանոնով տրված հավանականությունը »)

Խնդիրն այն է, որ կան մարդիկ, ովքեր լրջորեն պնդում են, որ decoherence- ն ինքնուրույն լուծում է չափման խնդիրը: Եթե ​​նրանց ընդունում ես նրանց խոսքով, դու պարտավոր ես մեկնաբանել Էվերետին: Այնուամենայնիվ, երբեմն դժվար է հասկանալ ՝ նրանք լուռ ընդունում են Everett / Many Worlds- ի տեսակետը, թե՞ սխալ են թույլ տվել ճիշտ և սխալ խառնուրդներ համատեղելիս: